一、引言
在半導(dǎo)體技術(shù)的廣闊領(lǐng)域中，雪崩二極管以其獨特的雪崩倍增效應(yīng)和載流子渡越時間效應(yīng)，成為一種能夠在特定條件下產(chǎn)生微波振蕩的高性能半導(dǎo)體器件。它在現(xiàn)代電子技術(shù)，尤其是微波通信、雷達(dá)系統(tǒng)等領(lǐng)域，發(fā)揮著不可替代的作用。本文將深入剖析雪崩二極管的工作原理、響應(yīng)速度影響因素以及其作為負(fù)阻器件的特性和應(yīng)用。
二、雪崩二極管工作原理
雪崩二極管的核心在于其 PN 結(jié)結(jié)構(gòu)。當(dāng)在二極管兩端施加足夠大的反向電壓時，空間電荷區(qū)發(fā)生展寬現(xiàn)象，從 N + P 結(jié)處一直擴(kuò)展到 IP + 結(jié)處。此時，整個空間電荷區(qū)的電場在 N + P 處達(dá)到最大值。當(dāng)電場強度在 N + P 結(jié)附近的小區(qū)域內(nèi)超過擊穿電場時，雪崩擊穿現(xiàn)象便在此區(qū)域發(fā)生，該區(qū)域被稱為雪崩區(qū)。而在雪崩區(qū)之外，由于電場強度相對較低，不會發(fā)生雪崩擊穿，載流子主要在電場作用下進(jìn)行漂移運動，這一區(qū)域即為漂移區(qū)。載流子通過漂移區(qū)所需的時間則稱為渡越時間。
雪崩二極管產(chǎn)生微波振蕩的過程涉及到交變電壓的疊加。在反向電壓基礎(chǔ)上疊加交變電壓后，于交變電壓的正半周，雪崩區(qū)中的電場強度足以引發(fā)碰撞電離，產(chǎn)生大量的電子 - 空穴對。其中，電子迅速被電場掃入 N + 區(qū)，而空穴則以一定速度進(jìn)入漂移區(qū)。隨著交變電壓的增大，進(jìn)入漂移區(qū)的雪崩電流也隨之迅速增大。即使當(dāng)交變電壓從最大值開始減小時，雪崩電流并不會隨之減小，反而繼續(xù)增大。這是因為之前產(chǎn)生的電子和空穴仍可通過碰撞不斷產(chǎn)生新的電子和空穴。只有當(dāng)電場強度降至雪崩電場以下，即交變電壓進(jìn)入負(fù)半周后，雪崩電流才開始逐漸減少。因此，雪崩電流在時間上比交變電壓落后四分之一周期，或在相位上落后 90°。
載流子進(jìn)入漂移區(qū)后開始渡越過程，在此期間，外電路中會出現(xiàn)電流。隨著雪崩電流的不斷增大，外電路感應(yīng)電流也相應(yīng)增大。然而，由于雪崩產(chǎn)生的空穴以一定速度通過漂移區(qū)，當(dāng)雪崩電流達(dá)到最大值時，外電路感應(yīng)電流尚未達(dá)到最大值。只有當(dāng)雪崩電流從最大值開始下降時，不斷漂移過來的載流子才使外電路感應(yīng)電流繼續(xù)增大，直至雪崩電流下降到一定值后，外電路感應(yīng)電流才達(dá)到極大值并開始下降。因此，外電路感應(yīng)電流在時間上相對于雪崩電流存在延遲。通過合理的器件和電路設(shè)計，可以使外電路感應(yīng)電流比雪崩電流落后四分之一周期，或在相位上落后 90°，從而實現(xiàn)外電路感應(yīng)電流比交變電壓落后半個周期或 180°。
在常規(guī)電阻中，交變電壓與交流電同相位，即電壓增大時電流同時增大，電壓達(dá)到最大值時電流也同時達(dá)到最大值，電壓為零時電流也為零。而雪崩二極管的外電路感應(yīng)電流比交變電壓落后半個周期或 180°，這意味著電流和電壓的相位相反。這種現(xiàn)象被稱為 “負(fù)阻”。需要明確的是，“負(fù)阻” 并非表示實際的負(fù)電阻，而是一個用于描述元件或電路中電流與電壓特殊關(guān)系的概念。與普通電阻消耗能量不同，負(fù)阻能夠補充能量，從而維持諧振回路的振蕩。正是基于雪崩二極管的負(fù)阻特性，其能夠產(chǎn)生微波振蕩，為微波通信等領(lǐng)域的信號傳輸提供了關(guān)鍵支持。
三、影響雪崩二極管響應(yīng)速度的因素
（一）材料摻雜濃度與 PN 結(jié)反向電壓
在摻雜濃度較低的 PN 結(jié)中，隨著反向電壓的增加，空間電荷區(qū)的電場強度也隨之增強。電子和空穴在電場作用下獲得的能量增大，與晶體原子發(fā)生碰撞的幾率增加。當(dāng)電子和空穴的能量足夠大時，這種碰撞能夠激發(fā)共價鍵中的電子，形成新的自由電子 - 空穴對。新產(chǎn)生的載流子繼續(xù)獲得能量并向相反方向運動，通過碰撞進(jìn)一步產(chǎn)生更多的電子 - 空穴對，這就是載流子的倍增效應(yīng)。當(dāng)反向電壓增大到某一臨界值后，載流子的倍增過程類似于陡峻積雪山坡上的雪崩現(xiàn)象，載流子數(shù)量急劇增加，反向電流劇增，PN 結(jié)發(fā)生雪崩擊穿。這一特性使得雪崩二極管能夠作為高反壓二極管應(yīng)用于需要承受高反向電壓的電路中。
（二）雪崩噪聲
雪崩二極管作為一種負(fù)阻器件，具有輸出功率大的特點，但同時也伴隨著較大的噪聲。其主要噪聲源是雪崩噪聲，這是由于在雪崩倍增過程中，電子和空穴的產(chǎn)生具有無規(guī)則性所引起的。雪崩噪聲與散彈噪聲類似，是導(dǎo)致雪崩二極管振蕩器噪聲遠(yuǎn)高于其他振蕩器的主要原因。在設(shè)計和應(yīng)用雪崩二極管時，需要充分考慮雪崩噪聲的影響，采取適當(dāng)?shù)拇胧﹣斫档驮肼曀剑蕴岣咂骷男阅芎涂煽啃浴?/div>
（三）增益 - 帶寬積限制
載流子在耗盡層中獲得的雪崩增益越大，雪崩倍增過程所需的時間就越長。因此，雪崩倍增過程受到 “增益 - 帶寬積” 的限制。在高雪崩增益情況下，這種限制可能成為影響雪崩光電二極管響應(yīng)速度的主要因素之一。然而，在適中的增益下，與其他影響響應(yīng)速度的因素相比，這種限制往往不占主導(dǎo)地位。現(xiàn)代雪崩光電二極管的增益 - 帶寬積已經(jīng)達(dá)到幾百吉赫，這表明在適當(dāng)?shù)脑O(shè)計和優(yōu)化下，雪崩光電二極管仍然能夠?qū)崿F(xiàn)很高的響應(yīng)速度，滿足高速信號傳輸和處理的需求。
（四）半導(dǎo)體材料的禁帶寬度
與一般的半導(dǎo)體光電二極管類似，雪崩光電二極管的光譜靈敏范圍主要取決于半導(dǎo)體材料的禁帶寬度。不同禁帶寬度的半導(dǎo)體材料適用于不同的波長范圍，因此在選擇雪崩二極管時，需要根據(jù)具體的應(yīng)用需求和工作波長范圍，選擇合適的半導(dǎo)體材料，以確保器件的光譜靈敏度和性能。
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